电动力学期末考试试的题目库word版本

第一章 电磁现象的普遍规律

1） 麦克斯韦方程组是整个电动力学理论的完全描述。 1-1) 在介质中微分形式为

D来自库仑定律，说明电荷是电场的源，电场是有源场。

B0来自毕—萨定律，说明磁场是无源场。

EBB来自法拉第电磁感应定律，说明变化的磁场能产生电场。 ttHJDD来自位移电流假说，说明变化的电场能产生磁场。 ttdBdS, SdtdDdS, Sdt1-2) 在介质中积分形式为

LEdlLHdlIfSDdlQf,

SBdl0。

2）电位移矢量D和磁场强度H并不是明确的物理量，电场强E度和磁感应强度B，两者在实验上都能被测定。D和H不能被实验所测定，引入两个符号是为了简洁的表示电磁规律。

3）电荷守恒定律的微分形式为J0。 t4）麦克斯韦方程组的积分形式可以求得边值关系，矢量形式为

enE2E10，enH2H1，enD2D1，enB2B10

具体写出是标量关系

E2tE1t，H2tH1t，D2nD1n，B2nB1n

矢量比标量更广泛，所以教材用矢量来表示边值关系。

例题（28页）无穷大平行板电容器内有两层线性介质，极板上面电荷密度为f，求电场和束缚电荷分布。

解：在介质1和下极板f界面上，根据边值关系D1Df和极板内电场为0，D0得D1f。同理得D2f。由于是线性介质，有DE，得

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E1D11fDf，E22。 122在两个介质表面上，由于没有自由电荷，由0E2nE1npf得

p0E2E1介质1和下表面分界处，有

020 1f0 1pf0E1f1介质2和上表面分界处，有

0pf0E2f1

25）在电磁场中, 能流密度S为SEH, 能量密度变化率

wwDBEH为。

tttt在真空中, 能流密度S为S10EB。能量密度w为w1122EB。 0206) 在电路中，电磁场分布在导线和负载周围的空间。负载和导线上的消耗的功率完全是在

电磁场中传输的，而不是由导线传送的。

例（32页）同轴传输线内导线半径为a，外导线半径为b，两导线间为均匀绝缘介质(如图

所示)．导线载有电流I，两导线间的电压为U。忽略导线的电阻，计算介质中的能流S和

传输功率P。

解：以距对称轴为r的半径作一圆周arb，应用安培定律得2rHI，有

，有Er。能流

2r2rbIbeUEdrln密度为SEHErHez。设导线间电压为zar2a，有42r2bUI1Se。传输功率为PSdsUI。

abr2z2lnaHI。设导线电荷线密度为，应用高斯定理得2rEr

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第二章 静电场

1）在静电场时，电场不变化导致磁场不变化，有

BD0。麦氏方程变为E0和ttD。由于E的无旋性，就引入了电势，即E。这样，求解静电场问题就

2变为简单：电场量满足（1）泊松方程；（2）边值关系；（3）边界条件（介质或导体）。

2) 对电荷分布不随时间变化的体密度, 在介质为的空间中, 其电场总能量为

W18dVdVxxr。

例题 (41页) 求均匀电场E0的势。

解: 选空间任意一点为原点，设该点的电势为0，则任意点P处的电势为

P0E0dl0E0x

0P由于E0可以看为无限大平行板电容产生，因此不能选0。选00，择有

PE0x

例题（46页）两同心导体求壳之间充满良种介质，左半球电容率为1，有半球电容率为2（如图）。设内球带电荷Q，外球壳接地，求电场分布。

解：在两介质分界面上有边值关系E2tE1t，D2nD1n。内导体球壳电荷为Q，边界条件为

SDdS1E1dS2E2dSQ。设左半部电场为E1S1S2Ar，右半部电场为3rE2Ar。两个电场满足边值关系。带入边界条件，有212AQ。解得r3AQQrQrE。左半部电场为E1，右半部电场为。 2212212r3212r3例题（54页）距接地无限大导体平行板a处有一点电荷Q，求空间的电场。

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解：空间xaez处有一点电荷Q，在上半平面Z0内有泊松方程为

2Qxx0。在导体表面上，电场与表面正交，边值关系为Etz00。导体是等

势体，边界条件为z0常数。用镜像法，假想在点0,0,a有一点电荷Q。两个点电

Q11。荷在空间产生的电势为x,y,z经

22222240xyzaxyza验证，电势满足泊松方程，边值关系，边界条件，根据唯一性定理，解是正确唯一的。

3）求解静电场的方法大致有，分离变量法，镜像法，格林函数法。

第三章 静磁场

1）由于磁场的无源性B0，可引入一个矢量A，使得BA。则A称为矢势。 2）矢势A的物理意义是它沿任一闭合回路的环量代表通过以该回路为界的任一曲面的磁通量。即：

LAdlBdS。

S3）阿哈罗诺夫—波姆效应（A—B效应）说明：能够完全恰当描述磁场的物理量是相因子。 4）超导体最重要的两个宏观性质是超导电性和抗磁性。

5）伦敦第一方程说明：在恒定电流下，超导体内的电流全部来自超导电子，没有电阻效应。 6）伦敦第二方程说明：超导电流可视为分布于超导体表面。

第四章 电磁波的传播

1）电磁场的波动方程推导过程如下：在0，J0时，麦氏方程为：EB，tD2EH，D0，B0。于是有EB002，

ttt12E1EEEE。可得E220，其中c2。 同

ct00222精彩文档

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12B理得B220。

ct22）电容率和磁导率随电磁波频率而变的现象称为介质的色散。 3）以一定频率作正弦振荡的波称为时谐电磁波。（单色波） 4）在时谐电磁波时，麦克斯韦方程化为亥姆霍兹方程，

2Ek2E0，E0，k，BiE。

5）平面电磁波的特征如下：（1）电磁波为横波，E和B都与传播方向垂直；（2）E和B互相垂直，EB沿波矢k方向；（3）E和B同相，振幅比为v。

6）对于高频电磁波，电磁场和高频电流仅集中于表面很薄一层内，这种现象称为趋肤效应。 7）在金属导体中，电磁波的能量主要是磁场能量。

例题（129页）证明两平行无穷大导体平面之间可以传播一种偏振的TEM电磁波。

解：取平面电磁波传播方向为kkez，平面电磁波的E和H垂直传播方向，有

EzHz0。XOZ平面为切向平面，电场切向分量为0，边值关系要求Ex0。所以电场

必须有Ey0，否者E0无意义。边界条件要求电磁波性质EHEyy0。因此，设EEyey，由平面

k，得HHxex。

8）谐振腔特征：对于x0,L1，y0,L2，z0,L3的谐振腔，其内部可以传播的电场量为ExA1coskxxsinkyysinkzz，EyA2sinkxxcoskyysinkzz， 其中kxEzA3sinkxxsinkyycoskzz。

mnpkykz，，，m,n,p0,1,2L1L2L3。

常数满足kxA1L2L3，则最低频率的谐振波模为1,1,0，1kyA2kzA30。若有L精彩文档

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其谐振频率为f1101211。 22L1L29）在波导内传播的电磁波的特点为：电场和磁场不能同时为横波。 10）对于矩形波导管ab，在其内能传播的最大波长为2a。

第五章 电磁波的辐射

1）在一般情况下，用势描述电磁场为BA和EA。说明在变化场中，必t须把矢势和标势作为一个整体来描述电磁场。

2）由于电磁场的规范不变性，一般采用两种规范，库伦规范和洛伦兹规范。 3）库伦规范辅助条件为A0，洛伦兹规范辅助条件是A4）在洛伦兹规范下，麦氏方程变为达朗贝尔方程

10。 c2t12A1212A220J，22，A20

ctctct02例题（157）求在洛伦兹规范下平面电磁波的势和场量。

解：平面电磁波在空间传播，没有电荷和电流分布，有J0。所以达朗贝尔方程为

12A1212A220，220，A20。方程平面波解为

ctctct2AA0eikxt，0eikxt。根据洛伦兹规范，有0c2kA0。取kA0，有

BAikA，EAiA。 t5）一个简单的电偶极子辐射系统，辐射具有方向性。在赤道面上辐射最强，在两极没有辐射。

6）一个简单的电偶极子辐射系统，振荡频率变高时，辐射功率迅速增大。

l7）对于短天线l，其辐射电阻为Rr197，说明它的辐射能力很小。

8）对于半波天线，其辐射电阻为Rr73.2，说明它的辐射能力相当强。

2第六章 狭义相对论

1）相对论的基本假设为：相对性原理和光速不变原理。

2）在相对论理论中，时间和空间都不是绝对的。但是能联系时空的间隔是绝对的。

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3）洛伦兹变换。选惯性系x轴和惯性系x轴重合， 惯性系相对惯性系的速度为

v。惯性系中一点坐标x,y,z,t在惯性系中一点坐标x,y,z,t为

vx2xvtc，yy，zz，t x22vv1212cct例题（198页）如图，在t0时刻，惯性系与惯性系原点O重合，此时在原点有光信号发出。设惯性系相对惯性系的速度为v0.8c。在惯性系中，t1s时刻在p点接收到光信号。求在惯性系中该点的时刻和位置。

解：在惯性系中，p点坐标为c,0,0,1。根据洛伦兹变换，在惯性系中该点的坐标为

xxvtv212cxc0.8c0.8c1c22v0.8cx1c221ccc ，yy，zz，t233v20.8c121cc2tc313即：该点坐标在惯性系中该点的坐标为,0,0,。

4）相对论指出，运动时钟将延缓，运动尺度将缩短。 例题（204页）惯性系相对静止参考系以速度v运动，在系中同一位置发生两个事件，求在系中两个事件的时间间隔并且说明了什么。

解：在系中同一位置发生两个事件，可设坐标为x,0,0,t1和x,0,0,t2且t2t1。在

vvxtx222ttcct121。因为系中，根据洛伦兹变换，有t1，t2。得t2v2v2v2121212ccct1v2t1tt2t1。即：在系中，两个事件的时间间隔变大了。说121，得tt2c精彩文档

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明运动的时钟延缓了。

例题（205页）静长l0的物体置于系中，系相对静止系以速度v匀速运动（如图）。求在系中物体长度且说明了什么？

x1。,0,0,t1，,0,0,t2，解：在系中，物体左端坐标为x1物体右端坐标为x2且有l0x2在系中同时测量物体长度，物体左端坐标为x1,0,0,t1，物体右端坐标为x2,0,0,t2，

且有t1t2。根据洛伦兹变换，有x1x1vt11vc22，x2x2vt21vc22。得lx2x1l0v212。cv2因为121，得ll0。说明运动的尺度缩短了。

c5）系静止，惯性系相对系匀速运动。系观看系中时钟将变慢，系观看系中时钟将变慢。 6）在惯性系中两个不同地点同时发生两个事件，在惯性系中观察，两个事件可能同时，也可能不同时。

7）速度变换公式：一个物体运动，在系中速度为uuxexuyeyuzez，在系中观察

系沿系x轴运动速度为vvex，如速度为uuxexuyeyuzez。取特殊运动方向，

图。

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速度合成公式为

v2v2uy12uz12uxvc，uc ，uuyzxvuvuvu12x12x12xccc逆变换为

v2v2uuy12z12uvcc

，uy，uzuxxvuvuvu12x12x12xccc例题：如图，运动惯性系以速度v0.4cex沿静止参考系的x轴运动。在系中，一仪器发射出速度为ucex的光波，则在系中，光波的速度多大？并将这个结果同伽利略时空观的结果相比较，说明了什么？

解：以题意，光波的速度为uxc，uyuz0。按照以x轴运动的速度变换公式，在系

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v2v2uy12uz12uxvcc0。在伽利略时u0u中光波的速度u，，cyzxvuvuvu12x12x12xcccuv0.6ce空观中，系中光速为ux。这说明了，光速在任何惯性系中不变。

例题：如图，运动惯性系以速度v0.4cex沿静止参考系的x轴运动。在系中，一仪器发射出速度为ucex的光波，则在系中，光波的速度多大？并将这个结果同伽利略时空观的结果相比较，说明了什么？

解：以题意，光波的速度为u按照以x轴运动的速度变换公式，在系xc，uyuz0。

v2v2uuy12z12uvcc0。在伽利略时

0，uz中光波的速度uxxc，uyvuvuvu12x12x12xccc空观中，系中光速为uuv1.4cex。这说明了，光速在任何惯性系中不变。

08）沿x轴方向的特殊洛伦兹变换的变换矩阵为a0i01000i00。 100精彩文档